“没错！”秦风打了个响指，“这些领域，不仅技术门槛高，一旦突破，其产生的经济效益和社会效益也最为巨大，最能体现我们‘墨子一号’的颠覆性价值！”
“我同意秦哥的看法！”李浩第一个举手赞成，“咱们要干，就干票大的！直接挑战最硬的骨头！”
其他几位队员也纷纷表示赞同。
于是，“秦之队”的第一个战略主攻方向，便初步确定了下来——攻克常温超导材料在强磁场环境下的应用难题！
然而，理想是丰满的，现实……却往往骨感得令人猝不及防。
就在“秦之队”的成员们摩拳擦掌，准备利用实验室新到位的几台国内最先进的强磁场测试设备，对“墨子一号”的极限性能进行全面摸底时，一个他们之前在初步研究中虽然有所预料，但并未引起足够重视的问题，如同拦路猛虎般，赫然出现在了他们面前。
“秦……秦哥，不……不太对劲啊！”
这天下午，负责进行高场磁化率测量的陈静，突然发出一声带着几分惊慌和不解的呼喊，打破了实验室的平静。
秦风闻声，立刻放下手中的理论推导，快步走了过去。其他几位队员也纷纷围拢过来。
只见陈静指着强磁场综合物性测量系统（PPMS）的显示屏，脸色有些苍白：“你们看，这是我们刚刚测试的一块‘墨子一号’标准样品。在零场或者弱磁场下，它的超导转变温度和抗磁性都非常完美，和我们之前的数据完全一致。但是……但是当我们将外加磁场强度提升到5特斯拉以上时，它的超导转变温度就开始明显下降，抗磁信号也急剧减弱！而当磁场强度达到10特斯拉时……它……它竟然完全失去了超导特性，变成了一块普通的导体！”
“什么？！10特斯拉就失超了？”李浩第一个惊呼出声，脸上充满了难以置信，“不可能吧！我们之前在听证会上展示的，不是说‘墨子一号’的理论上临界磁场可以达到数百特斯拉吗？怎么会这么低？”
张伟也皱起了眉头：“是啊，按照我们之前的理论模型估算，‘墨子一号’的第二类超导体特性应该非常显着，其上临界磁场（Hc2）应该远不止这个数值才对。会不会是……样品制备过程中出了什么问题？”
林婉清仔细查看了陈静的实验记录和样品制备批号，摇了摇头：“这批样品是我亲自监督制备的，所有的工艺参数都严格控制在最佳范围内，纯度也达到了六个九的级别，按理说，不应该出现这么大的性能衰减。”
赵铁柱则凑到仪器前，仔细检查着各项参数设置和连接线路，半晌后也排除了仪器故障的可能性：“仪器工作正常，测量数据……应该是准确的。”
钱理群这位理论“老将”，则陷入了深深的沉思，口中喃喃自语：“强磁场下的失超……磁通钉扎……涡旋动力学……难道是……”
秦风的脸色，也变得凝重起来。
他知道，麻烦来了。
超导体在强磁场下会失去超导特性，这本身并不是什么稀奇的事情。无论是第一类超导体还是第二类超导体，都存在一个临界磁场。当外加磁场强度超过这个临界值时，超导态就会被破坏。
对于传统的低温超导体，如铌钛（NbTi）和铌三锡（Nb3Sn），它们的临界磁场虽然可以达到十几甚至二十几特斯拉，但其工作温度极低，需要昂贵的液氦来冷却，极大地限制了其应用范围。
而高温超导体，如钇钡铜氧（YBCO）等铜氧化物，虽然其上临界磁场可以达到非常高的数值（理论上甚至超过一百特斯拉），但它们大多是陶瓷材料，质地脆，加工困难，而且在强磁场和较大电流密度下，容易出现“磁通蠕动”和“磁通跳跃”等问题，导致能量耗散，超导性能下降。
秦风之前提出的“协同量子共振隧穿”理论，确实从微观机制上预言了“墨子一号”应该具有极高的上临界磁场。但是，理论是理论，实际材料的性能，还会受到诸如材料的微观结构、缺陷分布、晶界特性、以及在外场作用下复杂的电磁动力学行为等多种因素的影响。
“看来，我们之前……还是有些过于乐观了。”秦风缓缓开口，声音带着一丝不易察觉的沉重，“‘墨子一号’在零场和弱场下的性能确实优异，但这并不代表它在强磁场下也能同样‘坚挺’。强磁场，对于任何超导体来说，都是一块严酷的‘试金石’。”
他走到白板前，拿起笔，快速地写下几个关键词：
“磁通线（Magnetic Flux Lines）” “洛伦兹力（Lorentz Force）” “磁通钉扎（Flux Pinning）” “磁通蠕动（Flux Creep）与磁通流动（Flux Flow）” “失超（Quench）”
“对于第二类超导体，当外加磁场强度超过下临界磁场（Hc1）时，磁力线会以量子化的‘磁通线’的形式进入超导体内部，形成所谓的‘混合态’。”秦风一边画着示意图，一边解释道，“在混合态下，如果超导体中通过电流，那么这些磁通线就会受到洛伦兹力的作用而发生运动。磁通线的运动，会导致能量耗散，产生电阻，从而破坏超导态——这就是所谓的‘磁通流动电阻’。”
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